材料: | H-K9Lか石英ガラス | 直径: | 50.8+0/-0.1mm |
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厚さ: | 10+/-0.1mm | 表面質: | 60/40 |
コーティング: | HR1512nmおよびHR635nm | Centration: | 2つのアーク分 |
小さな溝: | 0.5mm | タイプ: | Planoのとつ面鏡 |
焦点距離: | 200mm | ||
ハイライト: | beam splitter mirror,metallic coated mirror |
誘電性ミラーは(通常2)異なった透明な光学材料(→の誘電性のコーティング、薄膜のコーティング、干渉のコーティング)の多数の薄層に基づくミラーである。2つの材料間の単一インターフェイスからのフレネルの反射率が小さくて(屈折率の小さい相違が原因で)、多くのインターフェイスからの反射は(ある特定の波長範囲で)できる装置の非常に高く全面的な反射率(反射力)で起因するために建設的に干渉。最も簡単な、共通の設計はすべての光学層の厚さの価値が設計波長のちょうど4分の1のBraggミラーのそれである。この設計は層の組およびある特定の材料のある特定の番号のための最大級の反射率をもたらす。異なった波長のための管理された特性が付いているダイクロイック ミラーを設計することもまた可能である。
共鳴器はレーザーの共鳴器(→のダイクロイック ミラー)の折るミラーを通してポンプ ライトの伝達を(より短い波長で)可能にするのでそのような装置が定期的に> 99.9%の非常に高い反射率を達成する、限られた反射の帯域幅は便利である場合もあるので、であるほとんど常に誘電性ミラー映り。このような理由で、誘電性ミラー頻繁に呼ばれるレーザー ミラーと使用しなさい。
誘電性ミラーの独特の特性はそれらが弾着余角によって光学的性質大幅に決まるであることである。一例として、図1異なった発生角度のためのBragg簡単なミラーのショーの反射率スペクトル。主として角度は、より多くのより短い波長の方に反射スペクトルは移る。これは層の表面への波ベクトル垂直の部品が波長の減少によって償うことができるある特定の波長のためにより小さくなるので本質的にある。
図1:10°のステップの60°までの正常な発生(赤)からの異なった発生角度のためのBraggミラーの反射率スペクトル(青い)。
誘電性ミラーの設計
それはある特定の規準を満たす誘電性ミラーの設計をのような見つける難題である場合もある
1.異なった波長の反射力の組合せ
2.非常に広帯域反射の範囲
3.反射防止の特性
4.ある特定の分極の特性(非正常な発生のために;→の薄膜の偏光子)
5.ある特定の色彩分散のプロフィール
6.成長の間違いへの最低感度
そのような誘電性ミラーの設計は数値最適化のアルゴリズムの使用によって解析的設計の作戦がある設計ターゲット(分散ミラーのための例えばさえずったミラーの設計)のために知られているが頻繁にしか見つけることができない。技術的な挑戦は捜された変数スペースの高い次元の数と全体的な最適を見つけることを困難にするローカル最適の無数から起こる。有効な最適化はモンテ カルロ方法の有効な多次元最適化、洗練された図の利点機能の定義(また成長の間違いに感受性を考慮に入れる)、等のような特徴が付いている高度ミラーの設計ソフトウェアを要求する。
技術的な最適化問題を越えて、また当然基本的な限定がある。多くの場合、設計は得られた光学的性質、層の必須数、および必須の成長の精密間の妥協を含む。